一種產(chǎn)生水窗波段阿秒脈沖的方法
【技術(shù)領(lǐng)域】
[0001 ] 本發(fā)明涉及一種產(chǎn)生水窗波段阿秒脈沖的方法。
【背景技術(shù)】
[0002]水窗波段指波長在2.3nm到4.4納米范圍內(nèi)的電磁波。I阿秒=10_18秒。高次諧波指原子或分子氣體在強(qiáng)場激光驅(qū)動下輻射出的驅(qū)動場的高階諧波成分。

【發(fā)明內(nèi)容】

[0003]本發(fā)明涉及一種產(chǎn)生水窗波段阿秒脈沖的方法，所述方法包括如下步驟:
[0004](I)產(chǎn)生非線性啁啾脈沖；
[0005](2)所述脈沖經(jīng)過二維納米金屬陣列所產(chǎn)生的空間不均勻場；
[0006](3)步驟(2)出來的脈沖進(jìn)入惰性氣體，惰性氣體在激光脈沖驅(qū)動下，發(fā)射出高次諧波；
[0007](4)利用光學(xué)濾波器選擇2.1nm到2.7納米范圍內(nèi)的諧波譜，即可獲得孤立阿秒脈沖。
[0008]進(jìn)一步地，所述非線性啁啾脈沖形式如下:
[0009]E (t) = E0f (t) cos [ ω t+ δ (t) ] (I)
[0010]其中，t代表時間，E(t)為脈沖的電場強(qiáng)度，Etl為振幅，f(t)為包絡(luò)，ω為激光場的角頻率，δ (t)為非線性啁啾；該脈沖由光頻梳來實(shí)現(xiàn)，光頻梳是指由一系列的等間隔光譜線組成的頻譜，可由單頻率的連續(xù)激光通過帶有電光調(diào)制器的高品質(zhì)光學(xué)腔來產(chǎn)生。
[0011]進(jìn)一步地，所述空間不均勻場的形式為:
[0012]E (t) = E0f (t) (1+ ε χ) cos [ ω t+ δ (t) ] (2)
[0013]其中ε為不均勻參數(shù)，χ為空間坐標(biāo)。
【附圖說明】
[0014]通過參照附圖更詳細(xì)地描述本發(fā)明的示例性實(shí)施例，本發(fā)明的以上和其它方面及優(yōu)點(diǎn)將變得更加易于清楚，在附圖中:
[0015]圖1為本發(fā)明的一種產(chǎn)生水窗波段阿秒脈沖的方法的原理示意圖。
【具體實(shí)施方式】
[0016]在下文中，現(xiàn)在將參照附圖更充分地描述本發(fā)明，在附圖中示出了各種實(shí)施例。然而，本發(fā)明可以以許多不同的形式來實(shí)施，且不應(yīng)該解釋為局限于在此闡述的實(shí)施例。相反，提供這些實(shí)施例使得本公開將是徹底和完全的，并將本發(fā)明的范圍充分地傳達(dá)給本領(lǐng)域技術(shù)人員。
[0017]在下文中，將參照附圖更詳細(xì)地描述本發(fā)明的示例性實(shí)施例。
[0018]參考附圖1，本發(fā)明提供一種產(chǎn)生水窗波段孤立阿秒脈沖的方法。具體實(shí)現(xiàn)方案見附圖1。
[0019](一 )非線性啁啾脈沖形式如下:
[0020]E (t) = E0f (t) cos [ ω t+ δ (t) ] (I)
[0021]其中，t代表時間，E(t)為脈沖的電場強(qiáng)度，Etl為振幅，f(t)為包絡(luò)，ω為激光場的角頻率，δ (t)為非線性啁啾。該脈沖可由光頻梳來實(shí)現(xiàn)，光頻梳是指由一系列的等間隔光譜線組成的頻譜，可由單頻率的連續(xù)激光通過帶有電光調(diào)制器的高品質(zhì)光學(xué)腔來產(chǎn)生。
[0022](二)二維納米金屬陣列由橫截面為蝶形的納米金屬排列而成，總面積約為10 μ mX 10 μ m，用于產(chǎn)生空間不均勾場，其形式為:
[0023]E (t) = E0f (t) (1+ ε χ) cos [ ω t+ δ (t) ] (2)
[0024]其中ε為不均勻參數(shù)，χ為空間坐標(biāo)。
[0025](三)惰性氣體在激光脈沖驅(qū)動下，發(fā)射出高次諧波。
[0026](四)利用光學(xué)濾波器選擇2.1nm到2.7納米范圍內(nèi)的諧波譜，即可獲得孤立阿秒脈沖。
[0027]以上所述僅為本發(fā)明的實(shí)施例而已，并不用于限制本發(fā)明。本發(fā)明可以有各種合適的更改和變化。凡在本發(fā)明的精神和原則之內(nèi)所作的任何修改、等同替換、改進(jìn)等，均應(yīng)包含在本發(fā)明的保護(hù)范圍之內(nèi)。
【主權(quán)項】
1.一種產(chǎn)生水窗波段阿秒脈沖的方法，其特征在于所述方法包括如下步驟: (1)產(chǎn)生非線性啁啾脈沖； (2)所述脈沖經(jīng)過二維納米金屬陣列所產(chǎn)生的空間不均勻場； (3)步驟(2)出來的脈沖進(jìn)入惰性氣體，惰性氣體在激光脈沖驅(qū)動下，發(fā)射出高次諧波； (4)利用光學(xué)濾波器選擇2.1nm到2.7納米范圍內(nèi)的諧波譜，即可獲得孤立阿秒脈沖。
2.如權(quán)利要求1所述的一種產(chǎn)生水窗波段阿秒脈沖的方法，其特征在于: 所述非線性啁啾脈沖形式如下:E (t) = E0f (t) cos [ ω t+ δ (t) ] (I) 其中，t代表時間，E(t)為脈沖的電場強(qiáng)度，Etl為振幅，f⑴為包絡(luò)，ω為激光場的角頻率，δ (t)為非線性啁啾；該脈沖由光頻梳來實(shí)現(xiàn)，光頻梳是指由一系列的等間隔光譜線組成的頻譜，可由單頻率的連續(xù)激光通過帶有電光調(diào)制器的高品質(zhì)光學(xué)腔來產(chǎn)生。
3.如權(quán)利要求1或2所述的一種產(chǎn)生水窗波段阿秒脈沖的方法，其特征在于: 所述空間不均勻場的形式為: E (t) = E0f (t) (1+ ε χ) cos [ ω t+ δ (t) ] (2) 其中ε為不均勻參數(shù)，χ為空間坐標(biāo)。
4.如權(quán)利要求1或2所述的一種產(chǎn)生水窗波段阿秒脈沖的方法，其特征在于: 二維納米金屬陣列由橫截面為蝶形的納米金屬排列而成，總面積約為10 UmX 10 μπι。
【專利摘要】本發(fā)明涉及一種產(chǎn)生水窗波段阿秒脈沖的方法，所述方法包括如下步驟：(1)產(chǎn)生非線性啁啾脈沖；(2)所述脈沖經(jīng)過二維納米金屬陣列所產(chǎn)生的空間不均勻場；(3)步驟(2)出來的脈沖進(jìn)入惰性氣體，惰性氣體在激光脈沖驅(qū)動下，發(fā)射出高次諧波；(4)利用光學(xué)濾波器選擇2.1nm到2.7納米范圍內(nèi)的諧波譜，即可獲得孤立阿秒脈沖。
【IPC分類】H01S4-00
【公開號】CN104577702
【申請?zhí)枴緾N201410814248
【發(fā)明人】向陽, 李賡, 馮紅梅, 王靜詠, 馬永強(qiáng), 許媛
【申請人】河南理工大學(xué)
【公開日】2015年4月29日
【申請日】2014年12月24日